Эта статья является препринтом и не была отрецензирована.
О результатах, изложенных в препринтах, не следует сообщать в СМИ как о проверенной информации.
Скрытый сектор некомпактных полей SO(2,1): коммутаторные эффекты, топологические проявления и особенности генерации
Рассматривается асимметрия взаимодействия между компактным (электромагнитным, сектор a = 3) и некомпактными (секторы a = 1, 2, «S-поля») секторами калибровочной группы SO(2,1) с формой Киллинга κ = diag(−1, −1, +1). Материя взаимодействует только с компактным генератором K₃, тогда как коммутаторный член g(A¹∧A²) в полной кривизне F³ входит в динамику поля, но не в ковариантную производную материи. Эта асимметрия («диодный», однонаправленный механизм) даёт канал: A³ возбуждает S-поля через уравнения Янга–Миллса, а обратное влияние S-полей на материю реализуется лишь косвенно — через изменение уравнения поля для A³ («рикошет»). Возбуждение S-полей пороговое и топологически защищено: ниже порога коммутатор есть точная форма (чистая калибровка), выше — нетривиальный когомологический класс. Порог не зависит от массы S-солитона и задаётся только константой связи g. Рассмотрены два канала детектирования: магнитный эффект Ааронова–Бома (порог Φ₀/g ≈ 100Φ₀ при g = 0,01) и электростатический (порог в милливольтном диапазоне; в чистой форме — без сил на траектории — экспериментально не подтверждён). Показано, что при нарушении топологической защиты хотя бы на единицу в сотых данные по g−2 электрона дают g ≲ 10⁻⁶/α ≈ 10⁻⁴ — сильнейшее ограничение в модели, что требует либо строгой защиты (вклад тождественно нулевой), либо пересмотра диапазона g. Обсуждаются топологический и динамический механизмы возбуждения S-полей и фальсифицируемые прогнозы для магнетаров.
1. Рубаков В.А. Классические калибровочные поля. М. — Ижевск: РХД (издание и год уточняются автором). Англ. перевод: Classical Theory of Gauge Fields. Princeton University Press, 2002.
2. Wu T.T., Yang C.N. Concept of nonintegrable phase factors and global formulation of gauge fields. Phys. Rev. D, 1975, vol. 12, no. 12, p. 3845–3857. DOI 10.1103/PhysRevD.12.3845.
3. Aharonov Y., Bohm D. Significance of electromagnetic potentials in the quantum theory. Phys. Rev., 1959, vol. 115, no. 3, p. 485–491.
4. Tonomura A., Osakabe N., Fujiwara K. et al. Evidence for Aharonov–Bohm's quantum effect with the magnetic field completely shielded from the electron wave field. Phys. Rev. Lett., 1986, vol. 56, no. 8, p. 792–795.
5. Matteucci G., Pozzi G. Aharonov–Bohm effect of an electrostatically biased solenoid. Phys. Rev. Lett., 1985, vol. 54, no. 22, p. 2469–2472.
6. Caprez P., Barwick B., Batelaan A.J. Classical analysis of the Aharonov–Bohm effect using electron interferometry. Phys. Rev. Lett., 2007, vol. 99, 210401.
7. Hilbert T.J., Caprez P.L., Batelaan A.J. Observation of the quantum phase of a free electron. New J. Phys., 2011, vol. 13, 063025.
8. Boyer T.H. Wrong predictions for the Aharonov–Bohm effect and the Faraday effect. Found. Phys., 2000, vol. 30, p. 893–905; Rationales for electromagnetic potential interactions and photon pair interactions. Found. Phys., 2002, vol. 32, no. 1, p. 41–50.
9. Guver T., Göğüş B., Özel F. The low magnetic field magnetar SGR 0418+5729: energetics and fallback. Astrophys. J., 2011, vol. 734, 42. arXiv:1103.3024. См. также Rea N. et al., Astrophys. J., 2010, vol. 712, L15.
10. Wiegert A., Eckart B.-G. Ограничение на собственные мультиполи частицы со спином 1/2. Phys. Rev. D, 1994, vol. 50.
11. Максимов М.В. Неабелева калибровочная модель на основе SO(2,1): топологические дефекты и кривизна метрики при нулевой плотности энергии. arXivOrg, AX-136053, 2026. Zenodo, DOI 10.5281/zenodo.23088004.
12. Максимов М.В. Некомпактность калибровочной группы SO(2,1) как классический источник отрицательной плотности энергии: механизм, лабораторная оценка и космологические перспективы. arXivOrg, AX-136136, 2026.
13. Максимов М.В. Некомпактные калибровочные поля SO(2,1) как единый источник тёмной материи и тёмной энергии.
